電動(dòng)力學(xué)知識(shí)點(diǎn)歸納及典型試題分析

1、1《電動(dòng)力學(xué)》知識(shí)點(diǎn)歸納及典型試題分析一、試題結(jié)構(gòu)總共四個(gè)大題：1單選題（）：主要考察基本概念、基本原理和基本公210?式，及對(duì)它們的理解。2填空題（）：主要考察基本概念和基本公式。210?3簡(jiǎn)答題()：主要考察對(duì)基本理論的掌握和基本公式物理意35?義的理解。4.證明題（）和計(jì)算題（）：考察能進(jìn)行簡(jiǎn)78?7689???單的計(jì)算和對(duì)基本常用的方程和原理進(jìn)行證明。例如：證明泊松方程、電磁場(chǎng)的邊界條件、亥姆霍茲方程、長(zhǎng)度收縮公式等等；計(jì)算磁感

2、強(qiáng)度、電場(chǎng)強(qiáng)度、能流密度、能量密度、波的穿透深度、波導(dǎo)的截止頻率、空間一點(diǎn)的電勢(shì)、矢勢(shì)、以及相對(duì)論方面的內(nèi)容等等。二、知識(shí)點(diǎn)歸納知識(shí)點(diǎn)1：一般情況下，電磁場(chǎng)的基本方程為：（此為麥克斯???????????????????????????.0BDJtDHtBE????????韋方程組）；在沒(méi)有電荷和電流分布（）的自由空間（或均勻的情形00??J??3答：電荷守恒定律的積分式和微分式分別為：0?????????????tJdVtdsJSV?

3、???恒定電流的連續(xù)性方程為：0???J知識(shí)點(diǎn)4：在有介質(zhì)存在的電磁場(chǎng)中，極化強(qiáng)度矢量p和磁化強(qiáng)度矢量M各的定義方法；P與；M與j；E、D與p以及B、H與M的關(guān)系。P?答：極化強(qiáng)度矢量p：由于存在兩類(lèi)電介質(zhì)：一類(lèi)介質(zhì)分子的正電中心和負(fù)電中心不重和，沒(méi)有電偶極矩。另一類(lèi)介質(zhì)分子的正負(fù)電中心不重和，有分子電偶極矩，但是由于分子熱運(yùn)動(dòng)的無(wú)規(guī)性，在物理小體積內(nèi)的平均電偶極矩為零，因而也沒(méi)有宏觀電偶極矩分布。在外場(chǎng)的作用下，前一類(lèi)分子的正負(fù)電中心

4、被拉開(kāi)，后一類(lèi)介質(zhì)的分子電偶極矩平均有一定取向性，因此都出現(xiàn)宏觀電偶極矩分布。而宏觀電偶極矩分布用電極化強(qiáng)度矢量P描述，它等于物理小體積內(nèi)的總電偶極矩與之比，為第i個(gè)分子的電偶極矩，V?V?.VpPi????ip求和符號(hào)表示對(duì)內(nèi)所有分子求和。V?磁化強(qiáng)度矢量M：介質(zhì)分子內(nèi)的電子運(yùn)動(dòng)構(gòu)成微觀分子電流，由于分子電流取向的無(wú)規(guī)性，沒(méi)有外場(chǎng)時(shí)一般不出現(xiàn)宏觀電流分布。在外場(chǎng)作用下，分子電流出現(xiàn)有規(guī)則取向，形成宏觀磁化電流密度。分子電流可以用磁偶極

5、矩描述。把分子電流看作載MJ有電流i的小線圈，線圈面積為a，則與分子電流相應(yīng)的磁矩為：.iam?介質(zhì)磁化后，出現(xiàn)宏觀磁偶極矩分布，用磁化強(qiáng)度M表示，它定義為物理小體積內(nèi)的總磁偶極矩與之比，V?V?.VmMi???MBHPEDMjPMP???????????????????00???知識(shí)點(diǎn)5：導(dǎo)體表面的邊界條件。答：理想導(dǎo)體表面的邊界條件為：。它們可以形象.0?????HnEn????????????.0BnDn?地表述為：在導(dǎo)體表面上，