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1、35第五章第五章實(shí)際流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)實(shí)際流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)5—1設(shè)在流場(chǎng)中的速度分布為ux=2ax,uy=2ay,a為實(shí)數(shù),且a0。試求切應(yīng)力τxy、τyx和附加壓應(yīng)力px、py以及壓應(yīng)力px、py。解:0yxxyyxuuxy?????????????????,,24xxupax?????????24yyupay????????,4xxppppa??????4yyppppa??????5-2設(shè)例5-1中的下平板固定不動(dòng),上平板以速度v沿x軸方
2、向作等速運(yùn)動(dòng)(如圖所示),由于上平板運(yùn)動(dòng)而引起的這種流動(dòng),稱柯埃梯(Couette)流動(dòng)。試求在這種流動(dòng)情況下,兩平板間的速度分布。(請(qǐng)將時(shí)的這一流動(dòng)與在第一章中討論流體粘性時(shí)的流d0dpx?動(dòng)相比較)解:將坐標(biāo)系ox軸移至下平板,則邊界條件為y=0,;,。0Xuu??yh?uv?由例5-1中的(11)式可得(1)2d(1)2dhypyyuvhxhh????當(dāng)時(shí),,速度u為直線分布,這種特殊情況的流動(dòng)稱簡(jiǎn)單柯埃梯流動(dòng)d0dpx?yuvh
3、?或簡(jiǎn)單剪切流動(dòng)。它只是由于平板運(yùn)動(dòng),由于流體的粘滯性帶動(dòng)流體發(fā)生的流動(dòng)。當(dāng)時(shí),即為一般的柯埃梯流動(dòng),它是由簡(jiǎn)單柯埃梯流動(dòng)和泊蕭葉流動(dòng)疊加而成,d0dpx?速度分布為(2)(1)uyyypvhhh???式中(3)2d()2dhppvx???當(dāng)p>0時(shí),沿著流動(dòng)方向壓強(qiáng)減小,速度在整個(gè)斷面上的分布均為正值;當(dāng)p<0時(shí),沿流動(dòng)方向壓強(qiáng)增加,則可能在靜止壁面附近產(chǎn)生倒流,這主要發(fā)生p<-1的情況5-3設(shè)明渠二維均勻(層流)流動(dòng),如圖所示。若忽
4、略空氣阻力,試用納維—斯托克斯方程和連續(xù)性方程,證明過(guò)流斷面上的速度分布為,單寬流量2sin(2)2xguzhzrqm=。3sin3ghqrqm=3755設(shè)有壓圓管流(湍流),如圖所示,已知過(guò)流斷面上的流速分布為,710max)(ryuu?為管軸處的最大流速。試求斷面平均流速v(以u(píng)max表示)和動(dòng)能修正系數(shù)α值。maxu解:設(shè),17n=0max02000d1()2()drnAuAQyvuryyAArrpp===maxmax20.816
5、7(1)(2)uunn==03332max0max00011d[()]2π()d2π()3132rnAyuAuryyurrnn==33d1.058AuAvAa==5-6設(shè)用一附有水銀壓差計(jì)的文丘里管測(cè)定傾斜管內(nèi)恒定水流的流量,如圖所示。已知d1=0.10m,d2=0.05m,壓差計(jì)讀數(shù)h=0.04m,文丘里管流量系數(shù)μ=0.98,試求流量Q。解:由伯努利方程得(1)221112221222pvpvzzgggg?????????由連續(xù)性方
6、程得(2)222122210.05()()0.250.1dvvvvd???由壓差計(jì)得1122()pgzzzhpgzgh??????????Hg1212()()ppzzgg?????()()gghhg??????????HgHg(3)1212()()ppzzgg?????136001000()12.61000hh???將式(2)(3)代入(1)得222221221222120.06250.9375()()2g2g2g2g2gppvvvvv
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