核Drell-Yan過程中的能量損失.pdf

1、該文概述了核子結(jié)構(gòu)函數(shù)的核效應(yīng),并著重介紹了1998年K.J.Eskola.等人用QCD演化方程給出了束縛核子的部分子分布函數(shù),即用實(shí)驗(yàn)?zāi)M的方法首先得到Q<'2><,0>=2GeV<'2>的初始能量下的核內(nèi)核子分布函數(shù),然后通過DGLAP方程得到在10<'-6><10000GeV<'2>范圍內(nèi)的核內(nèi)核子的分布函數(shù),這在正文中將詳細(xì)介紹.核Drell-Yan過程類似于深度非彈性散射過程,廣泛地應(yīng)用于

2、研究核子結(jié)構(gòu).1999年,費(fèi)米實(shí)驗(yàn)室在E866實(shí)驗(yàn)中用800GeV的質(zhì)子打擊W、Be、Fe核時(shí)發(fā)現(xiàn)在大的x<,l>和x<,f>區(qū)域p-W和p-Be及p-Fe和p-Be的Drell-Yan截面比的實(shí)驗(yàn)值比樸素Drell-Yan截面公式所計(jì)算的理論值明顯要低,討論了p-A碰撞核Drell-Yan過程中的能量損失的存在.該文試圖用多重碰撞的Glauber模型對(duì)費(fèi)米實(shí)驗(yàn)室E866實(shí)驗(yàn)的結(jié)果進(jìn)行解釋.Glauber模型是解釋核-核碰撞的一個(gè)很重要

3、的理論模型,它的基本觀點(diǎn)是入射核子經(jīng)過初次碰撞后,產(chǎn)生的高能類重子粒子仍可以近似地看作入射粒子并在核子入射方向上進(jìn)行再次碰撞.通過定義厚度函數(shù)T(→b),它給出了發(fā)生n次重子-重子非彈性碰撞的幾率P(n).借助Glauber模型,我們假定每次非彈性碰撞損失的能量相等,并用我們提出的考慮能量損失的方法,實(shí)驗(yàn)測(cè)量的核Drell-Yan過程截面公式就變?yōu)橐粋€(gè)幾率的平均形式:(公式略)該文用K.J.Eskol a.等人由QCD演化方程得到的束縛