[考研輔導(dǎo)]地震勘探原理考研總結(jié)（材料）

1、《地震勘探原理》各章節(jié)的復(fù)習(xí)要點(diǎn)第一章 緒論（不作為考試內(nèi)容）第二章 地震波運(yùn)動(dòng)學(xué)理論§2.1 幾何地震學(xué)基本概念1、基本概念，如地震子波：具有多個(gè)相位、延續(xù) 60～100 毫秒的穩(wěn)定波形稱為地震子波。波面：介質(zhì)中每一個(gè)同時(shí)開(kāi)始振動(dòng)的曲面。射線：在幾何地震學(xué)中，通常認(rèn)為波及其能量是沿著一條“路徑”從波源傳到所考慮的一點(diǎn) P，然后又沿著那條“路徑”從 P 點(diǎn)傳向其他位置。這樣的假想路徑稱為通過(guò)P 點(diǎn)

2、的波線或射線。振動(dòng)圖：在地震勘探中，每個(gè)檢波器所記錄的，便是那個(gè)檢波器所在點(diǎn)處的地面振動(dòng)，它的振動(dòng)曲線習(xí)慣上叫做該點(diǎn)的振動(dòng)圖。波剖面：在地震勘探中，通常把沿著測(cè)線畫出的波形曲線叫做“波剖面”。視速度和視波長(zhǎng)：如果不是沿著波的傳播方向而是沿著別的方向來(lái)確定波速和波長(zhǎng)，得到的結(jié)果就不是波速和波長(zhǎng)的真實(shí)值。這樣的結(jié)果叫做簡(jiǎn)諧波的視速度和視波長(zhǎng)。全反射：如果 V2>V1，則有 sinθ2>sinθ1，即 θ2>θ1；當(dāng) θ1

3、增大到一定程度但還沒(méi)到 90°時(shí)，θ2 已經(jīng)增大到 90°，這時(shí)透射波在第二種介質(zhì)中沿界面“滑行” ，出現(xiàn)了“全反射”現(xiàn)象，因?yàn)?θ1 再增大就不能出現(xiàn)透射波了。雷克子波：2、基本原理反射定律：反射線位于入射平面內(nèi)，反射角等于入射角，即 。透射定律：透射線也位于入射面內(nèi),入射角的正弦與透射角的正弦之比等于第一、第二兩種介質(zhì)中的波速之比，即Snell 定律：惠更斯原理：在已知波前面（等時(shí)面）上的每一個(gè)點(diǎn)都可視為獨(dú)立的

4、、新的子波源，每個(gè)子波源都向各方發(fā)出新的波，稱其為子波，子波以所在處的波速傳播，最近的下一時(shí)刻的這些子波的包絡(luò)面或線便是該時(shí)刻的波前面。這樣從前一個(gè)波前面位置移到下一個(gè)波前面位置，如法炮制，便可得到介質(zhì)中的等時(shí)面系，因而得到波在該介質(zhì)中傳播的全部特點(diǎn)。費(fèi)馬原理:波在各種介質(zhì)中的傳播路徑，滿足所用時(shí)間為最短的條件。3、地震波的分類§2.2 常速單界面的反射波特征及數(shù)學(xué)表達(dá)式1、基本概念：時(shí)距曲線：所謂時(shí)（間）距（離）曲線，就是

5、表示地震波從震源出發(fā)傳播到測(cè)線上各觀測(cè)點(diǎn)的旅行時(shí)間 t 同觀測(cè)點(diǎn)相對(duì)于激發(fā)點(diǎn)的水平距離 x 之間的關(guān)系。時(shí)距曲面：若觀測(cè)面為平面，在直角坐標(biāo)系中，某一波到達(dá)觀測(cè)面的時(shí)間可表示為t=f(x,y)，其圖形是一個(gè)曲面，稱為時(shí)距曲面。時(shí)間場(chǎng)：在直角坐標(biāo)系中某一波傳播到介質(zhì)中任意一點(diǎn)的時(shí)間可表示為 t=g(x,y,z),這就確定了一個(gè)標(biāo)量場(chǎng)，稱為時(shí)間場(chǎng)。自激自收：零炮檢距共激發(fā)點(diǎn)：所有接收點(diǎn)具有共同的激發(fā)點(diǎn)。炮檢距：激發(fā)點(diǎn)到地面各觀測(cè)點(diǎn)的距離，也

6、稱為偏移距。初至?xí)r間：所有波中最先到達(dá)檢波器(Geophone)并記錄下來(lái)的地震波第一波峰時(shí)間?？v測(cè)線：激發(fā)點(diǎn)和觀測(cè)點(diǎn)在同一條直線上。同相軸：各接收點(diǎn)屬于同一相位振2、基本原理：水平層狀介質(zhì)和連續(xù)介質(zhì)情況下討論反射波時(shí)距曲線的基本思路（見(jiàn)課本）水平層狀介質(zhì)和連續(xù)介質(zhì)情況下反射波時(shí)距曲線的主要特點(diǎn)§2.4 地震折射波運(yùn)動(dòng)學(xué)1、基本概念：折射波盲區(qū)：折射波在 M1 和 M2 點(diǎn)以外的區(qū)間接收到，在 OM1 或 OM2 范圍內(nèi)是接

7、收不到折射波的，這個(gè)范圍稱為折射波的“盲區(qū)”。由圖可見(jiàn)，在波源所在的水平面上，“盲區(qū)”是一個(gè)圓,其半徑是：初至波：續(xù)至波：交叉時(shí)：在折射波時(shí)距曲線圖上，因?yàn)橛忻^(qū)存在，激發(fā)點(diǎn)附近沒(méi)有折射波，但可將折射波時(shí)距曲線人為地延伸，使之與通過(guò)激發(fā)點(diǎn)的縱坐標(biāo)軸相交，此交點(diǎn)處的時(shí)間叫做交叉時(shí)，習(xí)慣上則稱為折射波的 t。信噪比：2、基本原理：產(chǎn)生折射波的條件：（1）V2>V1 ；或 Vn>Vi，(i=1,2…n-1)；（2）入射角等于臨界角

8、。利用折射波法研究地下地層起伏的基本依據(jù)：利用折射波時(shí)距曲線能夠方便的得到各分界面的界面速度 和交叉時(shí)等量，進(jìn)而可以求取各折射界面的深度值 。折射波與反射波的主要差異：（1）折射波有一個(gè)盲區(qū)，而盲區(qū)的大小取決于界面的埋藏深度，因此，在地震勘探中要觀測(cè)到折射波，炮檢距應(yīng)該大于折射波盲區(qū)；（2）折射波法通常只能研究其速度大于上面所有各層波速的地層，在實(shí)際的地層剖面中，往往只有某些層能滿足這個(gè)條件，因此折射層的數(shù)目要比反射層數(shù)目少得多，這點(diǎn)也

9、正是目前石油地震勘探中廣泛使用反射波法的原因之一；（3）如果地層剖面中存在速度很高的厚層，就不能使用折射波法研究更深處的低速地層，這種現(xiàn)象稱為“屏蔽效應(yīng)”。如果高速層厚度小于地震波的波長(zhǎng)，則實(shí)際上并不發(fā)生屏蔽作用。3、分析理解：?jiǎn)谓缑妫ㄋ胶蛢A斜）直達(dá)波、反射波與折射波時(shí)距曲線之間的關(guān)系:（1）直達(dá)波時(shí)距曲線是反射波時(shí)距曲線的漸近線。這點(diǎn)可從數(shù)學(xué)關(guān)系上加以論證，可自行推演。（2）折射波時(shí)距曲線與反射波時(shí)距曲線在 M1 點(diǎn)或 M2 點(diǎn)相切