半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型及其極限研究.pdf

1、自從K.Blφtekj(?)r在文獻(xiàn)[19]中介紹了半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型以來(lái)，半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型得到越來(lái)越多的研究和重視，特別是在熱電子效應(yīng)模型中的應(yīng)用，更是推動(dòng)了半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型的研究．關(guān)于半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型在物理和工程方面的應(yīng)用以及如何從能量傳遞方程推導(dǎo)出該方程，讀者可參閱文獻(xiàn)[20-26].
　　 本文進(jìn)一步研究半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型．第一部分研究瞬態(tài)單極半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型
　　 其中n=n(t，x)＞0表

2、示電子密度函數(shù)，j=j(t，x)表示電流密度函數(shù),Φ表示靜電勢(shì)，P=P(n)為關(guān)于n的壓力密度函數(shù)，C(x)表示摻雜濃度．對(duì)時(shí)間作尺度變換t=Τas，假設(shè)λ2=Τ1+a記
　　 則(1)式變?yōu)?br>　　 在C(x)≠0的情況下，文獻(xiàn)[4，11]對(duì)方程(2)研究得到結(jié)果：當(dāng)Τ一0時(shí)，上述方程解的極限滿(mǎn)足方程
　　 而本文研究當(dāng)摻雜濃度為零時(shí)，上述瞬態(tài)單極半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型解的極限模型．
　　 同樣研究瞬態(tài)雙極

3、半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型（對(duì)時(shí)間作尺度變換后）的解的極限模型.其中nτ(s，x)表示尺度變換后電子密度函數(shù)，ρτ(s，x)表示尺度變換后空穴密度函數(shù)，Jτ(s，x)表示尺度變換后電子電流密度函數(shù)，Gτ(s，x)表示尺度變換后空穴電流密度函數(shù)，P=P（nτ），Q=Q(ρτ)為關(guān)于nτ，ρτ的壓力密度函數(shù)．
　　 論文第二部分首先研究帶有粘滯系數(shù)穩(wěn)態(tài)半導(dǎo)體流體動(dòng)力學(xué)模型
　　 在周期邊值條件:和邊值條件:下，解的存在性（其中v表