地震偏移

1、地 震 偏 移 成 像,西 南 石 油 大 學(xué) 2010年12月,地震勘探研究內(nèi)容涉及：數(shù)據(jù)采集、處理與解釋,2,(Biondi, 2006),地震數(shù)據(jù)處理基本流程,Geometry Definition 觀測系統(tǒng)定義Trace Processing 地震道處理 3. Generation of Initial Velocity Model 初始速度模型建立4. M

2、odel Updates by Tomography 速度模型修改5. Final Full Volume Migration 偏移成像,3,一、偏移概述 1.偏移概念 2.偏移的作用與分類 3.偏移的基本問題 4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法 5.時(shí)間偏移與深度偏移 6.疊后偏移與疊前偏移 7.二維偏移與三維偏移二、應(yīng)用及前景,4,地震偏移簡史,1921 – 在地震勘探過程中被初次應(yīng)用19

3、20/40 – 基于理論方法的人工實(shí)現(xiàn)1960/70 – 出現(xiàn)數(shù)字化的波動(dòng)方程偏移技術(shù)1970/90及現(xiàn)在 – 在石油工業(yè)界被廣泛采用,5,1.偏移概念,,地震偏移:,偏移: 由一個(gè)位置移到另一個(gè)位置的運(yùn)動(dòng),6,?,1.偏移概念,,偏移現(xiàn)象,偏移方程,反射界面,記錄同相軸,象空間和地質(zhì)(目標(biāo))空間的圖像不一致,7,1.偏移概念,,反射界面、反射同相軸、繞射點(diǎn)及繞射雙曲線的關(guān)系圖反射界面由許多單個(gè)的繞射點(diǎn)組成，各繞射雙曲線的漸近

4、線構(gòu)成了反射同相軸,8,1.偏移概念,,地震偏移: 重排地震信息單元，使繞射波收斂、反射波歸位到真實(shí)的位置，從而直觀地展現(xiàn)地下構(gòu)造的真實(shí)形態(tài),“The goal of migration is to make the stacked section appear similar to the geologic cross-section”

5、 Oz Yilmaz,偏移: 由一個(gè)位置移到另一個(gè)位置的運(yùn)動(dòng),9,地震單炮記錄,水平疊加剖面,深度偏移剖面,疊前偏移,疊后偏移,10,2.偏移的作用與分類,,a. 提高地震資料分辨率（橫向）: 使斷點(diǎn)、尖滅點(diǎn)，地質(zhì)體邊 緣、小異常體和地層、巖性變化部位清晰b. 使波場正確歸位: 消除界面彎曲、傾斜等造成的各種假象 （如回轉(zhuǎn)波等）c. 繞射波、傾斜界面反射波等的歸位:

6、 能使干涉帶分解，從 而提高地震記錄的信/噪比偏移是地震資料處理和解釋的基本方法和步驟,11,2.偏移的作用與分類,,設(shè)未經(jīng)偏移的第一菲涅爾帶寬半徑為 R，偏移后第一菲涅爾帶寬半徑為 r，則式中 為地震波主波長， 為反射界面至地面的距離。偏移意味著 ，這時(shí)式中 為地震波速度， 為主頻。,第一菲涅爾帶半徑 R 與傳播距離 h 和波長 λ 的關(guān)系圖,地震勘探的橫向分辨率,12

7、,2.偏移的作用與分類,,y,R,x,r,R — 第一菲涅爾帶半徑 （未做偏移）r — 三維偏移后的第一菲涅爾帶半徑橢圓（長軸R，短軸r）為二維偏移的結(jié)果三維偏移使第一菲涅爾帶由大圓（半徑為R）變?yōu)樾A（半徑為r）,13,2.偏移的作用與分類,,混合域法（ω-X ，k-τ 等）上述各類方法的組合,,偏移的分類,二維偏移與三維偏移時(shí)間偏移與深度偏移疊后偏移與疊前偏移,,有限差分法頻率-波數(shù)域法（ Stolt 的

8、 F-K 法和 Gazdag 的相移法等）克?；舴蚍e分（求和）法,14,偏移方法與地質(zhì)問題之間的關(guān)系,2.偏移的作用與分類,,15,,,,目前技術(shù),,常規(guī)技術(shù),,,水平層狀介質(zhì)假設(shè)，均勻介質(zhì)假設(shè)，各向同性假設(shè)，平緩地表,,水平層狀介質(zhì)假設(shè)，各向同性假設(shè)，平緩地表,,均勻介質(zhì)假設(shè)，各向同性假設(shè),各向同性假設(shè)，起伏地表,地表？,,,,,,,,,,疊后深度偏移,疊前時(shí)間偏移,疊前深度偏移,波動(dòng)疊前深 度偏 移,各向異性,疊后時(shí)間偏移,

9、,,2.偏移的作用與分類,,偏移技術(shù)發(fā)展歷程,16,3.偏移的基本問題,,深度圖像,,層速度模型,,深度模型,,,,,,深度偏移,地震表示,反演,正演,時(shí)間圖像,,RMS速度模型,,層狀模型,,,,,,時(shí)間偏移,地震表示,反演,正演,地質(zhì)模型、速度模型與偏移成像的相互關(guān)系是不確定的，存在“為了求答案必須事先給出答案”的“死結(jié)”問題，通常采用迭代或逐步逼近的思路和方法。,時(shí)間偏移的基本模型,深度偏移的基本模型,17,3.偏移的基本問題,,

10、實(shí)際地震剖面（偏移后）,吻合程度,建立最終地質(zhì)模型,地質(zhì)模型建立,地震正演,地震偏移,地質(zhì)模型調(diào)整,,,,,,,,,不吻合,吻合,,,,地質(zhì)、測井、鉆井資料,,,地震正演和反演的聯(lián)合應(yīng)用研究,地震正演與反演結(jié)合、多源信息綜合有利于儲(chǔ)層的確定性解釋和預(yù)測,18,,零偏移距剖面,深度剖面,地震剖面 (資料來自塔里木油田),速度模型,地震正演和反演的聯(lián)合應(yīng)用研究,19,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,偏移有兩個(gè)基本步驟：延拓與成像。延拓又稱

11、外推，是將地面記錄的波場值通過運(yùn)算，換算到地下，好像是把觀測面布置在地下某一深度處所得到的記錄。若在地面（z=0）安放了一個(gè)激發(fā)點(diǎn)和一個(gè)接收點(diǎn)，兩者位置重合，接收到來自界面O點(diǎn)的反射波，當(dāng)波的傳播速度V保持恒定時(shí)，射線為直線。反射記錄放在S的正下方A點(diǎn)處，旅行時(shí)間為,記錄位置A和反射點(diǎn)O之間的距離稱為偏移距。若將測線布置在地下z=z1處，為得到O點(diǎn)的反射，激發(fā)點(diǎn)和接收點(diǎn)必須放置在S’處，,此時(shí)波的旅行時(shí) ，反射記

12、錄放在A’處，且 ，新的偏移距為OA’.隨著觀測面向地下深處移動(dòng)，具有特征：（1）偏移距愈來愈??；（2）旅行時(shí)間愈來愈短。當(dāng)偏移距縮小為零，則實(shí)現(xiàn)偏移歸位,延拓與偏移的關(guān)系圖,20,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,21,接收排列在深度上的延拓過程(Yilmaz, 1987),確定地下反射界面或繞射點(diǎn)的位置，需要利用成像原理。爆炸反射界面成像原理是最常用，最簡單的一種成像原理，是由 Leowenthal 最先提出。假定

13、在t=0 時(shí)刻，所有的地下反射界面同時(shí)起爆，發(fā)射上行波到達(dá)地面各觀測點(diǎn)，波的傳播速度為ve 。若利用波動(dòng)方程式將地面測得的波場在深度上延拓，則t=0 時(shí)的波場值就正確地描述了地下反射界面的位置。 此成像原理適用于水平疊加的偏移處理。,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,爆炸反射界面成像原理,(a),(b),反射界面模型. (a) 自激自收反射界面模型 (b) 爆炸反射界面模型,22,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,爆炸反射界面成像原理,(c)

14、,(d),速度-深度模型 (c) 零偏移距響應(yīng)（由垂直入射射線所得到）,(a),(b),(b) 水底爆炸反射界面數(shù)值模擬 (d) 等效于零偏移距剖面的時(shí)間剖面,23,(Yilmaz, 1987),4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,測線下延成像原理,測線SG 向下延拓，意味著激發(fā)點(diǎn)S 和接收點(diǎn)G 都向下移動(dòng)，當(dāng)測線下延到反射點(diǎn)所在深度時(shí)，使旅行時(shí)和炮檢距為零，即可獲得反射點(diǎn)A 的圖像。,設(shè)激發(fā)點(diǎn)S和接收點(diǎn)G布置在地面上，炮檢距為2h，在G

15、點(diǎn)接收到來自A點(diǎn)的反射波，若反射波傳播速度v為常數(shù)，則波的總旅行時(shí)為 。若將測線向下延拓到z1，這時(shí)G延至G’，S 延至S’，總旅行時(shí)為 ，新的炮檢距為2h’。顯然有 。若將測線進(jìn)一步下延，直至到達(dá)反射點(diǎn) A 時(shí)，波的旅行時(shí)間為零，炮檢距也為零。炮檢距2h和傳播時(shí)間t均為零即可作為成像標(biāo)志，并稱為測線下延成像原理。此原理適用于有炮檢距的地震記錄。

16、,24,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,時(shí)間一致性成像原理,時(shí)間一致性成像原理：反射界面存在于地下某地方，該處下行波D 的到達(dá)或產(chǎn)生與上行波U 的產(chǎn)生或到達(dá)在時(shí)間上是一致的。 在B 點(diǎn)因?yàn)闊o反射波產(chǎn)生故B 點(diǎn)不是反射點(diǎn)，它不能成像。在F點(diǎn)上，上行波U 的到達(dá)時(shí)間與下行波D 的產(chǎn)生時(shí)間相同，故F 點(diǎn)也是成像的反射點(diǎn)。同理C 點(diǎn)也是反射點(diǎn)。適用于一次波和多次波，可在t=0 時(shí)成象，也能在t＞0時(shí)成象。此原理適用于非零炮檢距地震記錄。,25

17、,4.成像原理與實(shí)現(xiàn)方法,,延拓過程: 波自S至R時(shí)間為ts，R至G為tg。設(shè)震源的下行波D為脈沖，G點(diǎn)反向傳播到深度z1的時(shí)間為tg1，則在z1深度上行波的時(shí)間應(yīng)為ts + tg-tg1。此時(shí)上行波與下行波的時(shí)間不一致，因此該處不存在反射。在Z=Z2=ZR 處下行波與上行波的時(shí)間相等，按成像原理此處存在反射點(diǎn)。再向下傳至Z3，兩波在時(shí)間上又不相同。在不同深度水平上將上行波U和下行波D進(jìn)行零延遲互相關(guān)運(yùn)算，在Z=ZR處將會(huì)出現(xiàn)極大值，而

18、在其它深度互相關(guān)值很小。,時(shí)間一致性成像原理,延拓過程在時(shí)間域或深度域內(nèi)完成,26,5.時(shí)間偏移與深度偏移,,（以150方程為例） 繞射項(xiàng) + 薄透鏡項(xiàng),27,6.疊后偏移與疊前偏移,,28,水平疊加剖面,疊后偏移結(jié)果,(Yilmaz, 1987),6.疊后偏移與疊前偏移,,29,疊前時(shí)間偏移成果,疊后時(shí)間偏移成果,(資料來自塔里木油田),a. 為什么要做疊前偏移 b. 為什么要做疊前時(shí)間偏移 c

19、. 如何做疊前時(shí)間偏移,6.疊后偏移與疊前偏移,,30,(1) 消除水平疊加過程中速度不正確的影響。提高偏移歸位和成像質(zhì) 量。水平疊加剖面質(zhì)量如果存在問題，再好的偏移方法也無力回天；(2) 消除水平疊加過程中的“傾角歧視”作用；提高橫向分辨率，使陡 傾角界面和斷面得以顯現(xiàn)；(3) 疊前偏移的中間結(jié)果可以有多種用途：流體分析、各向異性檢測； AVO、AVA、VVA、FVA分析等。,a.為什么要做疊前偏移,,31

20、,a.為什么要做疊前偏移,,疊前偏移中間結(jié)果的多種用途,對疊前道集做校正但不疊加，分析其剩余時(shí)差的分布和特征可獲得流體、各向異性信息。是屬性參數(shù)提取、解釋的基礎(chǔ)。,(Martin, 2002),32,b.為什么要做疊前時(shí)間偏移,,從理論上看,疊前深度偏移要優(yōu)于疊前時(shí)間偏移。做疊前時(shí)間偏移主要是從應(yīng)用角度和偏移策略來考慮，因?yàn)椋函B前深度偏移對速度模型的依賴程度高，若速度模型不正確，深度偏移效果比時(shí)間偏移的效果還差；2. 疊前深度偏移的

21、成本高，因?yàn)椋?a）要同時(shí)考慮繞射項(xiàng)和薄透鏡項(xiàng)，計(jì)算時(shí)間長； b）速度模型的調(diào)整要多次迭代，反復(fù)進(jìn)行； c）若速度出現(xiàn)強(qiáng)的橫向變化，疊前深度偏移常采用有限差分法或頻率-波 數(shù)域法實(shí)現(xiàn)，但計(jì)算時(shí)間長。3. 克?；舴蚯蠛头▽儆跁r(shí)間偏移類，易處理起伏地形和三維偏移問題，且計(jì) 算效率高；4. 利用層替換和基準(zhǔn)面延拓等技術(shù)也可用時(shí)間偏移處理強(qiáng)橫向速度變化問題。,33,c.如何做疊前時(shí)間偏移,,層替換與波

22、動(dòng)方程基準(zhǔn)面延拓技術(shù) (Yilmaz)基本作用：層替換技術(shù)是將復(fù)雜的上覆地層對下伏目的層的影響消除的 一種解決橫向變速的偏移方法基本思路：用單一的速度層替換有強(qiáng)烈橫向速度變化的上覆地層，從而 使下伏目的層正確成像基本方法：使用波動(dòng)方程基準(zhǔn)面延拓技術(shù)實(shí)現(xiàn)層替換包括疊前、疊后層 替換并涉及層拉平、正演等技術(shù)

23、。最后只做疊后時(shí)間偏移即可。,34,若上覆地層有強(qiáng)的起伏界面，使得1. 出現(xiàn)強(qiáng)烈的橫向速 度變化；2. 射線彎曲。則應(yīng)采用深度偏移技術(shù)。但也可用層替換+ 時(shí)間偏移來解決此問題,層替換技術(shù),,35,(Yilmaz, 1987),層替換的基本思路,,將平界面 3 以上的含有起伏界面 2 的上覆地層用速度均一的地層代替，這就消除橫向速度的變化（圖b），再在圖b的基礎(chǔ)上做偏移（疊后時(shí)間偏移即可）,36,(Yilmaz, 1987),墨西哥

24、灣鹽體成像.(a)疊前時(shí)間偏移成像，顯示了高速鹽體對下伏低速沉積成像的影響;(b)疊前深度偏移成像,成像質(zhì)量有很大提高.(Young,1999),37,6.疊后偏移與疊前偏移,,(a)疊前時(shí)間偏移 (b)3D模型 (c)疊前深度偏移 (來自CGG公司),38,6.疊后偏移與疊前偏移,,7.二維偏移與三維偏移,,2D 和 3D 關(guān)于平面外繞射點(diǎn)的成像,39,(Biondi, 2006),3

25、D 鹽丘模型的立體圖 (SEG/EAGE),7.二維偏移與三維偏移,,40,速度剖面,反射系數(shù)剖面,3D 鹽丘模型的Inline 200,7.二維偏移與三維偏移,,41,2D,3D,Inline 200 零偏移距剖面,7.二維偏移與三維偏移,,42,2D,3D,Inline 200 深度偏移剖面,7.二維偏移與三維偏移,,43,二、應(yīng)用及前景 a. 偏移方法 1.圓法偏移 2.繞射偏移 3.相移法偏移

26、 4.克希霍夫積分法偏移 5.頻率-空間域疊后深度偏移 6.疊前炮記錄偏移 7.高斯束偏移 8.逆時(shí)偏移 9.各向異性疊前偏移 b. 存在問題 c. 前景,44,時(shí)間,1.圓法偏移,,圓法偏移原理.(a)未偏移零偏移距剖面上的一個(gè)非零采樣; (b)偏移剖面,脈沖變換到所有可能的反射位置,對常速介質(zhì)而言，它是一個(gè)半圓. (Yilmaz,1987),輸入剖面的脈沖響應(yīng),45,2.繞射偏

27、移,,基于繞射求和的偏移原理。(a)均勻介質(zhì)中只含有單個(gè)繞射點(diǎn)的理想速度剖面；(b)該速度模型相應(yīng)的零偏移距地震響應(yīng)，它是由單個(gè)繞射組成 (對該常速零偏移距二維例子而言，它是雙曲線)。克?；舴蚱蒲刂@射曲線對振幅作加權(quán)求和并將其求和值放在散射位置. (Yilmaz,1987),輸出剖面的脈沖響應(yīng),46,3.相移法偏移,,鹽丘速度模型 (據(jù) SEG/EAGE),參考零偏移距剖面,相移法偏移深度剖面,47,4.克?；舴蚍e分法偏移,,用射線

28、追蹤技術(shù)計(jì)算出的波前面,48,(來自CGG公司),4.克?；舴蚍e分法偏移,,(a) 從記錄面到成像位置的傳播路徑(射線路徑)。雖然在地面位置與成像位置間可能存在有多條射線路徑，但大多數(shù)克?；舴蚱瞥绦騼H采用幾條(通常為一條)。(b) 從記錄面穿過中間點(diǎn)再到成像點(diǎn)的傳播路徑。這里有多條連接地面位置與成像點(diǎn)的路徑。波場延拓方法考慮所有這些傳播路徑，從而比克希霍夫偏移精度更高(引自Gray和May，1994),49,Marmousi2 局部剖

29、面成像對比a) 速度剖面; b) 合成深度域地震剖面; c) NMO 疊加; d) Kirchhoff 疊前時(shí)間偏移; e) Kirchhoff疊前深度偏移; f) 波場疊前深度偏移,(Martin, 2002),50,5.頻率-空間域疊后深度偏移,,理想偏移深度剖面,頻率-空間域深度偏移（80o）,51,F-X偏移,6.疊前炮記錄偏移,,炮記錄偏移,克希霍夫偏移,52,(Biondi, 2006),高斯射線束偏移成像中，單

30、個(gè)射線路徑對周圍區(qū)域的影響 (Hil1，1990),Marmousi數(shù)據(jù)集的高斯射線束偏移成像(Hill，2001),(a),(b),7.高斯束偏移,,53,8.逆時(shí)偏移,,深度剖面,(Baysal, 1983),零偏移距剖面,深度偏移結(jié)果,54,8.逆時(shí)偏移,,55,有限差分法 將有限差分技術(shù)應(yīng)用到地震數(shù)據(jù)處理中的開創(chuàng)性工作是由美國斯坦福大學(xué)的 Claerbout 教授完成，并用泰勒級數(shù)展開取一階近似而得到15o方程．,當(dāng)一個(gè)

31、函數(shù)和它的各階導(dǎo)數(shù)是變量的單值、有限、連續(xù)函數(shù)時(shí)，可用泰勒級數(shù)展開,一階向前差分：,一階向后差分：,SIGSBEE2A 模型偏移結(jié)果. 左邊: 炮記錄偏移; 右邊: 逆時(shí)偏移. (Karazincir, 2006),8.逆時(shí)偏移,,56,9.各向異性疊前偏移,,（a)各向同性疊前偏移成像，薄層下所出現(xiàn)的假構(gòu)造是由于對逆掩薄層中存在的弱各向異性速度不正確處理所造成;(b)各向異性疊前偏移成像。(成像結(jié)果源于Veritas DGC公司，

32、模型數(shù)據(jù)源于BP公司),57,(a)Marmousi數(shù)據(jù)集有限差分偏移后的單炮記錄.偏移孔徑越大,偏移的計(jì)算成本就會(huì)相應(yīng)增加.(b)所有偏移單炮記錄的疊加(Ehinger,1996),b.存在問題,,1.偏移孔徑,58,各種偏移方法對構(gòu)造和速度變化的適應(yīng)性,b.存在問題,,2.適應(yīng)性,59,(來自CGG公司),若上下層的速度誤差均為20%，經(jīng)深度偏移以后，速度低20%時(shí)，第一層的厚度減為720m,誤差為-20%。而速度高20%時(shí)，第一層

33、的厚度增為1380m，誤差為+53.3%。若采用時(shí)間偏移，引起的深度誤差則要??！并當(dāng)然深度偏移的誤差與上下地層的速度差異有關(guān)，差異大，誤差就越大。但就速度誤差對偏移結(jié)果的影響而言，深度偏移的誤差遠(yuǎn)比時(shí)間偏移的大，即深度偏移對速度誤差更為敏感。,偏移對速度模型的誤差敏感性,(Pon,2005),b.存在問題,,3.誤差敏感性,60,偏移速度掃描結(jié)果（95%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,61,(來自CGG公司),偏移速度掃描結(jié)果（9

34、7%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,62,(來自CGG公司),偏移速度掃描結(jié)果（98%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,63,(來自CGG公司),偏移速度掃描結(jié)果（99%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,64,(來自CGG公司),偏移速度掃描結(jié)果（100%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,65,(來自CGG公司),偏移速度掃描結(jié)果（101%）,b.存在問題,,3.誤差敏感性,66,(來自CGG公司),YES,數(shù)據(jù)加載,,均方根

35、速度分析,,建立均方根速度場,,疊前時(shí)間偏移,,輸出CRP道集,,切除疊加,,輸出疊前時(shí)間偏移剖面,,,NO,剩余速度分析,,,,CRP道集拉平,,,靜校正,預(yù)處理,疊前去噪,反褶積,,,振幅補(bǔ)償,,,精細(xì)處理的疊前數(shù)據(jù),,,,疊前時(shí)間偏移處理流程,存在問題,,4.速度建模,67,時(shí)間域構(gòu)造解釋,計(jì)算初始層速度,時(shí) 深 轉(zhuǎn) 換,產(chǎn)生深度/層速度體,計(jì)算均方根速度,目標(biāo)線PSDM,層析修正層速度,偏移孔徑試驗(yàn),,,,,,,,,計(jì)算剩余延遲

36、,,道集拉平?,,,,,,最終數(shù)據(jù)體偏移,,最后一層,,,輸出,N,Y,Y,,,N,至下一層,疊前深度偏移處理流程,存在問題,,4.速度建模,68,存在問題,,4.速度建模,69,2D、3D速度構(gòu)造建模,(來自GOCAD軟件),3D Pre Stack Time Migration 三維疊前時(shí)間偏移3D Converted Wave PSTM 三維轉(zhuǎn)換波疊前時(shí)間偏移3D Kirchhoff PSDM (Fermat & Ei

37、konal Traveltimes) 三維克?；舴虔B前深度偏移（費(fèi)馬，?？思{旅行時(shí)計(jì)算）3D Anisotropic PSDM (Fermat Traveltimes)三維各項(xiàng)異性疊前時(shí)間偏移3D Converted Wave PSDM (Fermat & Eikonal Traveltimes)三維轉(zhuǎn)換波疊前時(shí)間偏移3D Kirchhoff PSDM (Wavefront Traveltimes)三維克希霍夫疊前深度偏移

38、（波前重建旅行時(shí)計(jì)算）3D Anisotropic PSDM (Wavefront Traveltimes) 三維各項(xiàng)異性疊前時(shí)間偏移（波前重建旅行時(shí)計(jì)算）3D Converted Wave PSDM (Wavefront Traveltimes) 三維轉(zhuǎn)換波疊前時(shí)間偏移（波前重建旅行時(shí)計(jì)算）Wavelet Compression 子波壓縮3D Post Stack Time and Depth Migrations三維疊后時(shí)

39、間和深度偏移2D Pre Stack Time and Depth Migrations二維疊后時(shí)間和深度偏移2D Common Reflection Angle Migration二維共反射角偏移3D Common Reflection Angle Migration三維共反射角偏移3D Full Wave PSDM (Common Azimuth)三維全波疊前深度偏移（共方位角）3D Full Wave PSDM (Com

40、mon Shot) 三維全波疊前深度偏移（共炮域）3D Full Wave PSDM (Common Azimuth and Common Shot) 三維全波疊前深度偏移（共方位角和共炮域）,現(xiàn)有商用軟件具有的偏移模塊,現(xiàn)狀,,70,PC Cluster/Linux 處理系統(tǒng)計(jì)算性能不斷提高，從而降低了疊前偏移成本，縮短了計(jì)算時(shí)間。一些以前不能實(shí)現(xiàn)的偏移技術(shù)，如波動(dòng)方程疊前偏移已逐漸生產(chǎn)化。,1、疊前處理項(xiàng)目周期:( 200 Km

41、2, 128 CPUs, 1人完成， 總周期120天) 時(shí)間域疊前道集處理: 36 天 總周期的30% 疊前時(shí)間偏移建模: 12 天 總周期的10% 疊前時(shí)間數(shù)據(jù)體偏移: 24 天 總周期的20% 疊前深度偏移建模: 24 天 總周期的20% 疊前深度數(shù)據(jù)體偏移: 24 天 總周期的20% 2、

42、波動(dòng)方程偏移周期約為克?；舴蚱浦芷诘?倍,,現(xiàn)狀,71,過去，偏移是地震處理流程中的最后一步，其結(jié)果用于構(gòu)造成圖。現(xiàn)在，偏移成為處理步驟中的中間環(huán)節(jié)，為其它地震處理提供信息。偏移振幅可用于AVO分析以及其它的地震屬性分析。另外,從偏移速度分析中獲得的速度不僅檢驗(yàn)地質(zhì)模型的合理性，還可估計(jì)孔隙壓力等介質(zhì)參數(shù)。偏移處理增強(qiáng)前期處理的交互信息量?，F(xiàn)在有一些處理正被用于增強(qiáng)以前被當(dāng)作噪聲的信息，比如多次波或轉(zhuǎn)換波，也可進(jìn)行偏移成像。隨著轉(zhuǎn)

43、換波應(yīng)用的增加，全彈性波地震偏移中對各向異性的應(yīng)用也在增加，可利用其速度信息預(yù)測巖石的裂隙方位。,前景,,72,參 考 文 獻(xiàn),反射地震資料偏移處理與反演方法 賀振華 重慶大學(xué)出版社 1989地震成像技術(shù)有限差分法偏移 馬在田 1989Exploration Seismology. Sheriff R E and Geldart L P, 2nd ed, Cambridge University Press, 1995.