Ar原子價(jià)殼層高激發(fā)態(tài)的廣義振子強(qiáng)度研究.pdf

1、本論文用角分辨的快電子能量損失譜儀，研究了Ar原子價(jià)殼層高激發(fā)態(tài)的廣義振子強(qiáng)度。同時(shí)針對(duì)儀器裝置中的供氣系統(tǒng)以及半球分析器中的補(bǔ)償板做了一些改進(jìn)。 在第一章中，首先介紹了快電子能量損失譜方法的基本原理以及光學(xué)振子強(qiáng)度、廣義振子強(qiáng)度和微分散射截面的物理概念。之后簡(jiǎn)單介紹了廣義振子強(qiáng)度的實(shí)驗(yàn)測(cè)量方法和絕對(duì)化方法。 在第二章中，用角分辨的快電子能量損失譜儀，在2500eV的入射電子能量和75meV的能量分辨下，測(cè)量了Ar原子在

2、能區(qū)14-15eV內(nèi)、散射角度0.5°-8.5°(角度間隔0.5°)的廣義振子強(qiáng)度。這里價(jià)殼層高激發(fā)態(tài)3p<'5>(3d，3d')，3p<'5>(5p，5p')和3p<'5>(5s，4d)的廣義振子強(qiáng)度是首次報(bào)道。除此之外，我們還用Cowan Code計(jì)算了Ar原子最低39個(gè)激發(fā)態(tài)的中間耦合系數(shù)，并分析了電單極、電偶極、電四極、電八極和混合躍遷的廣義振子強(qiáng)度峰形。我們也把3p→5p躍遷中的電單極和電四極躍遷的廣義振子強(qiáng)度的與理論計(jì)算結(jié)果

3、進(jìn)行了比較，發(fā)現(xiàn)兩者的極值位置符合的很好，但是峰形卻存在明顯的不同。同時(shí)還發(fā)現(xiàn)對(duì)于電八極躍遷3d[7/2]<,3>、3d[5/2]<,3>和3d'[7/2]<,3>的廣義振子強(qiáng)度之比，由我們當(dāng)前的中間耦合系數(shù)計(jì)算得到的比例是1：11：11，而我們實(shí)驗(yàn)測(cè)量的結(jié)果卻是2：7：4。因此，對(duì)于電單極、電偶極、電四極和電八極躍遷需要進(jìn)行進(jìn)一步的理論研究。 在第三章中，首先介紹了有關(guān)供氣系統(tǒng)的改造，比較說明了新的供氣系統(tǒng)的優(yōu)點(diǎn)所在；之后又介